粗略地考察一下直接邊耦合(或稱之為平接)。這是一種簡單而高效的結構。一個半導體激光器或發光二極管在中心薄膜的邊緣與波導直接相連。有幾個問題需要特別注意。要使光從光源向中心薄膜盡可能高效傳輸，要求光源的發光面積不大于中心薄膜端面的面積。否則，光源發出的部分光會入射到非導光層，這部分光能量顯然就損耗掉了。前面已經介紹過，中心薄膜厚度為1µm的平板波導僅僅支持幾個傳播模式。由于光源的功率輸出能力與其尺寸大小是成正比的，所以尺寸在1µm左右的光源的輸出功率是很低的。
第二個問題是，光源輻射的橫模式與波導允許傳播的模式之間的差異。顯然，只有當這些模式完全相同時，才能得到較高的耦合效率。換句話說，就是其模式必須要匹配。另外，也可以采用不同模式相關的光線差異來分析這個問題。每個允許的傳播模式對應著一個在掩模中以特征角p沿z字形路徑傳輸的平面波。為了激起這個特定模式，必須保證入射到平板波導中的光線能滿足所要求的θ值。LED和半導體激光器都是在一定的角度范圍內發光的。若這個范圍大于波導的接收角，會損失部分功率。只有接收角內的光線才會被約束在波導內。同時，落入接收角內的入射光線，若不滿足中心薄膜允許的離散傳輸角度條件，其功率也將被損耗。
發現當歸一化厚度比較小時，只存在很少的幾個模式，而且所對應的傳輸角間隔比較大。入射角必須與這些角度相匹配時才能較好耦合。對于支持很多模式的波導，這些分散的可傳播角間隔很小。模式圖中也描述了在歸一化厚度較大時的情形。在這種情況下，波導將束縛所有在接收角內的光線。前面已經提到過，數值孔徑在衡量厚度足夠大、能支持多個模式的波導的角聚光能力是非常有用的參數。實際使用的很多光纖就是這種情形。對于一個薄的中心薄膜，可接收功率由入射光角度與波導允許傳播模式角度的匹配程度決定。當波導中僅允許一個(或很少幾個)模式存在時，則入射場模式與這些模式的匹配與否對決定耦合效率至關重要。在波導支持大數量的傳播模式時，入射光會將其能量分配到各個傳播模式上。
在波導中，沒有被束縛在中心薄膜中的光仍然是可以觀測到的。這些非束縛光是因為沒有被100%地反射而產生的，或者說是部分反射的�？梢孕蜗蟮貙⑦@些光理解為沿z字形上下傳輸。由于在每次反射中都有輻射損失，因而其幅度不斷減小。在長波導的末端，輻射模的幅度可以忽略。但如果傳輸距離較短，其幅值也是可觀的。有的光線甚至可能在上層波導材料和下層波導材料的外邊界以臨界角全反射而被束縛在波導內。
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